三、鐵芯開(kāi)氣隙電流互感器的仿真模型建立
    由上篇的分析可知，開(kāi)氣隙電流互感器的等效電流與閉合鐵芯的等效電路在形式上具有統(tǒng)一性，故可以得到如圖 6所示的簡(jiǎn)化電路。

    仿真研究的對(duì)象分為兩組，一組是設(shè)計(jì)有不同氣隙的互感器，另外一組是閉合鐵芯互感器，其中閉合鐵芯互感器作為比較研究的對(duì)象。兩組互感器的除了有無(wú)氣隙設(shè)計(jì)的不同之外，其他參數(shù)均相同。具體參數(shù)如下：
變比：1300/1；鐵芯硅鋼牌號(hào)：35W360；鐵芯截面積：SC = 40.6mm^2；鐵芯平均磁路長(zhǎng)度：LC = 50.2mm；二次繞組內(nèi)電阻和漏電抗：r2=100.5?；x2=0.05?；一次額定電流：L1N= 50A；氣隙比例：λ=0.001 

2、結(jié)果輸出與分析
    (1) 氣隙鐵芯互感器與閉合鐵芯互感器的波形比較由前面對(duì)開(kāi)氣隙電流互感器的暫態(tài)特性的理論分析可知，鐵芯開(kāi)氣隙后，整個(gè)磁路的磁阻增大，磁導(dǎo)率降低，這樣使得開(kāi)氣隙鐵芯比閉合鐵芯不容易飽和，從而提高了電流互感器飽和電流的倍數(shù)，改善了大電流下的暫態(tài)過(guò)程。下面將通過(guò)仿真結(jié)果進(jìn)一步證明。
    圖 8(a)和(b)分別是閉合鐵芯和開(kāi)氣隙鐵芯電流互感器在一次電流有效值為 200A 時(shí)的二次電流波形，圖 9(a)和(b)則是對(duì)應(yīng)的勵(lì)磁電流仿真波形。其中開(kāi)氣隙鐵芯的氣隙比例為 λ=0.001。圖中的二次電流已折算至一次側(cè)。
    從圖 8 和 9 可以看出，當(dāng)一次回路流過(guò)有效值為 200A的正弦電流時(shí)，閉合鐵芯電流互感器的二次電流波和勵(lì)磁電流波形均出現(xiàn)明顯的畸變，表明互感器的鐵芯工作區(qū)間已進(jìn)入飽和區(qū)；而開(kāi)氣隙鐵芯互感器的二次電流輸出未出現(xiàn)畸變，仍然呈現(xiàn)為比較標(biāo)準(zhǔn)的正弦波形，表明鐵芯開(kāi)氣隙后，互感器的飽和特性得到了明顯的改善。
    (2) 不同氣隙對(duì)開(kāi)氣隙電流互感器暫態(tài)特性的影響為了研究不同氣隙大小對(duì)于互感器暫態(tài)特性的影響，下面給出了同樣是在一次電流有效值為 200A 的情況下，不同氣隙比例的互感器二次電流輸出波形。圖 10 和圖 11 分別為氣隙比例λ = 0.0012和0.0015時(shí)的電流互感器互感器二次電流仿真波形。